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非均质三维Navier-Stokes方程模型的整体正则性

邵曙光 葛玉丽 王术 徐文青

邵曙光, 葛玉丽, 王术, 徐文青. 非均质三维Navier-Stokes方程模型的整体正则性[J]. 机械工程学报, 2017, 43(2): 320-326. doi: 10.11936/bjutxb2016040094
引用本文: 邵曙光, 葛玉丽, 王术, 徐文青. 非均质三维Navier-Stokes方程模型的整体正则性[J]. 机械工程学报, 2017, 43(2): 320-326. doi: 10.11936/bjutxb2016040094
SHAO Shuguang, GE Yuli, WANG Shu, XU Wenqing. Global Regularity for a Model of Inhomogeneous Three-dimensional Navier-Stokes Equations[J]. JOURNAL OF MECHANICAL ENGINEERING, 2017, 43(2): 320-326. doi: 10.11936/bjutxb2016040094
Citation: SHAO Shuguang, GE Yuli, WANG Shu, XU Wenqing. Global Regularity for a Model of Inhomogeneous Three-dimensional Navier-Stokes Equations[J]. JOURNAL OF MECHANICAL ENGINEERING, 2017, 43(2): 320-326. doi: 10.11936/bjutxb2016040094

非均质三维Navier-Stokes方程模型的整体正则性

doi: 10.11936/bjutxb2016040094
基金项目: 国家自然科学基金资助项目(11371042);北京市自然科学基金资助项目(1132006)
详细信息
    作者简介:

    作者简介: 邵曙光(1980— ), 男, 博士研究生, 主要从事应用偏微分方程方面的研究, E-mail:ssg@emails.bjut.edu.cn

    通讯作者:

    葛玉丽(1981— ), 女, 硕士研究生, 主要从事应用偏微分方程方面的研究, E-mail:yulixli@126.com

  • 中图分类号: O175.29

Global Regularity for a Model of Inhomogeneous Three-dimensional Navier-Stokes Equations

  • 摘要: 考虑一个非均质三维Navier-Stokes方程模型,借助能量方法、Littlewood-Paley仿积分解技巧和Sobolev嵌入定理研究解的整体正则性. 用-D2u近似替代经典非均质Navier-Stokes方程中的耗散项Δu,得到一个新的Navier-Stokes方程模型,其中D是一个傅里叶乘子,其特征是m(ξ)=|ξ|5/4,对于任意小的正常数εδ,当初值(ρ0,u0)∈H3/2×Hδ时,证明了该模型解的爆破准则和整体正则性.

     

  • 本文的目的是把均质超耗散Navier-Stokes方程的结果推广到非均质流体. 主要采用Danchin[12]的证明方法,得到了如下主要结果.

    引理1 假设ϑ0H3/2,b:= inf x R 3 (10(x))>0,u0Hδ且Δ·u0=0,f L ˙ loc 1 (Hδ),其中,0<ε<1,0<δ< 3 2 +ε. 则存在一个T0>0,模型(3)存在唯一的解(ϑ,uΠ)∈ E T 0 ,其中

    E T 0 := C ̃ T 0 (H3/2)× ( C ̃ T 0 ( H δ ) C ̃ T 0 1 ( H δ + 5 / 2 ) ) 3 · ( L ̃ T 0 1 ( H δ ) ) 3

    引理2 假设引理1的条件成立,令T*是解(ϑ,uΠ)存在的最大时间,p'p的共轭指数. 且以下条件成立:

    1) 存在ε0>0,使得

    sup t [ 0 , T * ) ϑ ( t ) H 3 / 2 + ε 0 <∞

    2) 存在p∈(1,+∞),使得

    0 T * Δ u ( t ) B , - 5 2 p' p dt<∞

    则解(a,uΠ)在时间大于T*时仍然存在.

    定理1 如果ϑ0H3/2,b= inf x R 3 (10(x))>0,u0Hδ且Δ·u0=0,f L loc 2 (R+;L2),其中,0<ε<1,0<δ< 3 2 ,则模型(3)存在唯一的整体解(ϑ,uΠ)∈ET,其中任意的T>0,定义

    ET:= C ̃ T (H3/2) ( C ̃ T ( H δ ) L ̃ T 1 ( H δ + 5 / 2 ) ) 3 · ( L ̃ T 1 ( H δ ) ) 3

    下面将对文中的一些符号和定义给出说明.

    注1 对于ρ∈[1,+∞),s∈ℝ,T∈(0,+∞),表达式u L ˙ T ρ (Hs)指的是uS'([0,T]×N),且有

    u L ~ T ρ ( H s ) =( q - 1 22qs( 0 T Δ q u ( t ) L 2 ρ dt) 2 ρ ) 1 2

    用ess sup t [ 0 , T ] ‖·‖表示当ρ=∞u L ˙ T ρ (Hs)的范数,并分别记

    L ~ loc ρ (Hs)= T > 0 L ~ T ρ (Hs)

    C ~ T (Hs)=C([0,T];Hs)∩ L ~ T (Hs)

    L ~ T ρ (HsL)= L ~ T ρ (Hs)∩ L ˙ T ρ (L)

    注2 Bony的仿积分解定义[14].u,vS'(Rd),形式演算有

    u= j' Δj'u,v= j Δjv,uv= j' , j Δj'jv

    定义uv的仿积为

    Tuv:= j Sj-1jv,Tvu:= j Sj-1ju

    仿积的余项R(u,v)定义为

    R(u,v):= | j - j' | 1 Δj'jv

    于是,uv的Bony分解可以形式的表示成

    uv=Tuv+Tvu+R(u,v)

    利用文献[12,15]的方法,可以得到以下几个命题,证明略.

    命题1 若1<p<∞,p'p的共轭指数,T>0,则对于任意的常数K>0,下面的估计成立.

    1) 如果s< 5 2 p ,则有

    T i u vi L ~ T 1 ( H s ) K Δ u L ~ T 1 ( B , 2 s ) +K1-p 0 T Δ v B 2 , 3 / 2 - 5 / 2 p' p Δ u B , 2 s - 5 / 2 dt

    2) 对一切s∈R,有

    T i v u i L ~ T 1 ( H s ) K u L ~ T 1 ( H s + 5 / 2 ) +K1-p 0 T Δ v B , - 5 / 2 p' p u H s dt

    成立. 特别情况,若v=u,则有

    T i u u i L ~ T 1 ( H s ) K u L ~ T 1 ( H s + 5 / 2 ) +K1-p 0 T Δ u B , - 5 / 2 p' p u H s dt

    3) 如果s>- 5 2 ,Δ·v=0,则有

    R ( v i , i u ) L ~ T 1 ( H s ) K u L ~ T 1 ( H s + 5 / 2 ) +K1-p 0 T v B 2 , 5 / 2 - 5 / 2 p' p u H s dt

    4) 如果s>- 5 2 ,Δ·v=0,则

    R ( i v , u i ) L ~ T 1 ( H s ) K u L ~ T 1 ( H s + 5 / 2 ) +K1-p 0 T Δ v B 2 , 3 / 2 - 5 / 2 p' p u H s dt

    特别情况,如果v=u,那么当s>-1时,有

    R ( i u , u i ) L ~ T 1 ( H s ) K u L ~ T 1 ( H s + 5 / 2 ) +K1-p 0 T Δ u B , - 5 / 2 p' p u H s dt

    命题2 若1<p<∞,p'p的共轭指数,T>0,s∈(- 5 2 , 5 2 p ),并且Δ·v=0,那么对于任意的常数K>0,有

    (∑ ( 2 qs [ v i , Δ q ] i u L T 1 ( L 2 ) ) 2 ) 1 2 K u L ~ T 1 ( H s + 5 / 2 ) +

    K1-p 0 T Δ v B 2 , 3 / 2 - 5 / 2 p' p u H s dt

    成立. 特别地,当s>max {-1, 5 2 p' }时,有

    (∑ ( 2 qs [ u i , Δ q ] i u L T 1 ( L 2 ) ) 2 ) 1 2 K u L ~ T 1 ( H s + 5 / 2 ) +K1-p 0 T Δ u B , - 5 / 2 p' p u H s dt

    注3 命题2在爆破准则的建立过程中将起到关键性的作用.

    命题3 如果s∈(- 3 2 , 3 2 ),ε∈(0,1),T>0,则

    (∑ ( 2 qs D ( ϑD Δ q u ) - Δ q ( ϑ D 2 u ) L T 1 ( L 2 ) ) 2 ) 1 2 ≤‖ϑ L ~ T ( H ε + 3 / 2 ) Du L ~ T 1 ( H 5 / 4 + s - ε )

    成立. 为了证明引理1、2,还需要给出以下几个命题[15-16].

    命题4[16] 假设s>- 5 2 ,ϑ0Hs,g L ˙ T 1 (Hs),v是一个向量,ϑCT(S'(ℝ3))∩ L ˙ T 1 (Hs)是方程

    t ϑ + v · Δϑ = g ϑ | t = 0 = ϑ 0

    的解,那么ϑ C ˙ T (Hs),且存在一个仅依赖于s的常数C,使得当t∈[0,T]时有

    ϑ L ~ T ( H s ) e C V ~ ( t ) ( ϑ 0 H s + g L ~ T 1 ( H s ) ) (4)

    其中, V ˙ (t)= 0 t Δ v ( τ ) B 2 , 3 2 L , s < 5 2 ; 0 t Δ v ( τ ) H s - 1 , s 5 2 .

    命题5[15] 如果γ,η∈(0,1),T>0,σ∈ℝ,满足γ|σ|γ+ 3 2 ,并且ΔΠ满足方程

    Δ·(bΔΠ)=ΔF

    式中:b=1,ϑ L ~ T (H3/2);F L ~ T m (Hσ). b ¯ := inf t , x b(t,x)>0,则

    b ¯ ΔΠ L ~ T m ( H σ ) ( 1 + b ¯ - 1 ϑ L ~ T ( H 3 / 2 + γ ) ) | σ + η γ F L ~ T m ( H σ )

    成立. 为了证明引理1,需要给出下面的命题. 首先引入一个关于速度u的线性系统:

    u t + v · Δu + b ( ΔΠ + D 2 u ) = f Δ · u = Δ · v = 0 , u ( 0 , x ) = u 0 (5)

    式中vbfu0已知.

    b ¯ := inf t , x b(t,x)>0 (6)

    ϑ:=b-1且ϑ L ˙ T (H3/2),ε∈(0,1).

    定义:

    RT:=1+ b ¯ - 1 ϑ L ~ T ( H 3 / 2 + ε )

    以及

    V(t):= 0 t Δ v ( τ ) H s - 1 , s > 5 2 0 t Δ v ( τ ) H 3 2 L , | s < 5 2 0 t Δ u ( τ ) L , v = u , s > - 1

    在此基础上,给出命题6,命题6在证明模型的局部适定性中起到关键的作用.

    命题6[15] 若1<p<∞,p'p的共轭指数,T>0,ε,η∈(0,1),s∈(- 3 2 , 3 2 ),并且u0Hs,f L ~ T 1 (Hs),Δ·u0=0,Δ·v=0,v满足V(t)<∞,b=1满足式(6),RT<∞.

    令(uΠ)∈( L ~ T (Hs)∩ L ~ T 1 (Hs+5/2)× L ~ T 1 (Hs))3是式(5)的解,定义

    χ:= ε , 如果 ε s < 3 2 + ε 或者 - 3 2 < s 0 s 2 , 如果 0 < s < ε

    κ:= 2 s χ ;κ':= s ε , ε s < 3 2 + ε ; 2 , 0 < s < ε.

    那么存在一个仅依赖于sε的常数C,使得以下结论成立.

    1) 如果0<s< 3 2 ,则有

    u L ~ T ( H s ) + b ¯ u L ~ T 1 ( H s + 5 / 2 ) C( u 0 H s + R T κ ( f L ~ T 1 ( H s ) + b ¯ RT u L ~ T 1 ( H s + ( 5 - χ ) 2 ) )) e C R T κ V T (7)

    b ¯ ΔΠ L ~ T 1 ( H s ) R T κ' ( f L ~ T 1 ( H s ) +(RT-1) b ¯ u L ~ T 1 ( H s + 5 / 2 ) + 0 T V'(t) u ( s ) H s dt) (8)

    2) 如果0<s<min ( 3 2 , 5 2 p ),那么

    u L ~ T ( H s ) + b ¯ u L ~ T 1 ( H s + 5 / 2 ) C( u 0 H s + R T κ ( f L ~ T 1 ( H s ) +

    b ¯ RT u L ~ T 1 ( H s + ( 5 - χ ) 2 ) )) e C R T κp b ¯ 1 - p 0 T Δv ( t ) B 2 , 3 / 2 - 5 / 2 p' p dt

    特别地,如果v=u,0<s< 3 2 ,则

    0 T Δ v ( t ) B 2 , 3 / 2 - 5 / 2 p' p dt

    0 T Δ u ( t ) B , - 5 / 2 p' p dt代替.

    3) 如果- 3 2 <s≤0,那么

    u L ~ T ( H s ) + b ¯ u L ~ T 1 ( H s + 5 / 2 ) C( u 0 H s + R T 2 ε - s + η ) / ε ( f L ~ T 1 ( H s ) +

    b ¯ RT u L ~ T 1 ( H s - ε + 5 / 2 ) )) e C R T 2 ε - s + η ) / ε V ( T )

    在前面准备工作的基础上,本节将证明引理1、2,这2个引理描述的分别是模型的局部适定性和爆破准则结果.

    证明:首先定义(ϑ0,u0,f)的近似解

    ( ϑ 0 n , u 0 n ,fn):=(Snϑ0,Snu0,Snf)

    显然, ϑ 0 n u 0 n H,fn L loc 1 ([0,);H),且

    ϑ 0 n H 3 2 + ε ϑ 0 H 3 2 + ε

    u 0 n H δ u 0 H δ

    f n L ~ t 1 ( H δ ) f L ~ t 1 ( H δ )

    利用文献[15]的方法,可知:当初值为(ϑ0, u 0 n )、外力为fn时,模型(3)存在唯一的极大解(ϑn,unΠn)属于C([0,Tn);H)× ( C 0 T n ) ; H ) 3 ( L loc 1 ( 0 , T n ; H ) ) 3 .

    R T n :=1+ b ¯ - 1 ϑ n L ~ t ( H 3 / 2 + ε ) Un(t)= u n L ~ t ( H δ ) + b ¯ u n L ~ t 1 ( H δ + 5 / 2 )

    用特征线方法,易知当n充分大时有

    b ¯ 2 ≤1+ inf x R 3 ϑ 0 n (x)=1+ inf x R 3 ϑn(x)≤1+ sup x R 3 ϑn(x)≤1+2 sup x R 3 ϑ0(x)

    在命题4中取v=un,g=0,s= 3 2 ,则有

    ϑ n L ~ t ( H 3 / 2 + ε ) ϑ 0 H 3 / 2 + ε e C 0 t Δ u n ( τ ) B 2 , 3 2 L p (9)

    同时,在命题6的1)中取s=δ,则有

    Un(t)≤C( R t n )κ+1 e C ( R t n ) κ 0 t Δ u n ( τ ) L ·( u 0 H δ + f L ~ t 1 ( H δ ) + b ¯ u n L ~ t 1 ( H δ + ( 5 - χ ) 2 ) ) (10)

    由内插不等式,得

    u n L ~ t 1 ( H δ + ( 5 - χ ) 2 ) C t χ 5 u n L ~ t ( H δ ) χ 5 u n L ~ t 1 ( H δ + 5 / 2 ) 1 - χ 5 C b ¯ - 1 ( b ¯ t ) χ 5 Un(t) (11)

    0 t Δ u ( τ ) B 2 , 3 2 L dτC 0 t Δ u ( τ ) B 2,1 3 2 dτC t 2 δ 5 u L ~ t ( H δ ) 2 δ 5 u L ~ t 1 ( H δ + 5 / 2 ) 1 - 2 δ / 5 C b ¯ - 1 ( b ¯ t ) 2 δ 5 Un(t)(12)

    由式(9)(12)可得

    ϑ n L ~ t ( H 3 / 2 + ε ) C ϑ 0 H 3 / 2 + ε e C b ¯ - 1 ( b ¯ t ) 2 δ 5 U n ( t ) (13)

    所以

    R T n CR0 e C b ¯ - 1 ( b ¯ t ) 2 δ 5 U n ( t ) (14)

    式中:R0:=1+ b ¯ - 1 ϑ 0 H 3 / 2 + ε .

    把式(11)(12)(14)代入到式(10)中,可得

    Un(t)≤C(R0 e C b ¯ - 1 ( b ¯ t ) 2 δ 5 U n ( t ) )κ+1· e C b ¯ - 1 ( R 0 e ( C b ¯ - 1 ( b ¯ t ) 2 δ 5 U n ( t ) ) ) κ ( b ¯ t ) 2 δ 5 U n ( t ) ·( u 0 H δ + f L ~ t 1 ( H δ ) + ( b ¯ t ) χ 5 Un(t)) (15)

    假设

    C b ¯ - 1 2 R 0 ) κ ( b ¯ t ) 2 δ 5 U n ( t ) lg 2 C 2 κ + 2 R 0 κ + 1 ( b ¯ t ) χ 5 1 2 (16)

    则由式(13)(15)可得

    ϑ n L ~ t ( H 3 / 2 + ε ) 2 ϑ 0 H 3 / 2 + ε U n ( t ) C 2 κ + 3 R 0 κ + 1 u 0 H δ + f L ~ t 1 ( H δ ) ) (17)

    选取足够小的T0,则有

    C b ¯ - 1 22κ+3 R 0 2 κ + 1 ( u 0 H δ + f L ~ T 0 1 ( H δ ) )·( b ¯ T0 ) 2 δ 5 1 2 lg 2 (18)

    C2κ+2 R 0 κ + 1 ( b ¯ T 0 ) χ 5 1 2 (19)

    易知,如果tT0,t<Tn,那么式(16)一定成立. 由连续性方法可知:Tn>T0,且0≤tT0时,式(17)成立. 由式(8)(17),可以推出(ϑn,unΠn)在空间 L ˙ T 0 (Hε+3/2)× ( L ˙ T 0 ( H δ ) L ˙ T 0 1 ( H δ + 5 / 2 ) ) 3 ( L ˙ T 0 1 ( H δ ) ) 3 中一致有界. 再利用标准的紧方法,可知(ϑn,unΠn)收敛到极限(ϑ,uΠ)∈ E T 0 .

    最后,采用文献[10]的方法,由命题6的结果能够证明模型(3)存在唯一的解(ϑ,uΠ)∈ E T 0 .

    引理1证明完毕.

    证明:不失一般性,假设当00

    ϑ L ~ T * ( H ε 0 + 3 / 2 )

    在命题6的2)中,取ε=ε0,v=u,s=δ,可知存在一个仅依赖于K:= ϑ L ~ T * ( H ε' + 3 / 2 ) + Δ u L ~ T * p ( B , - 5 / 2 p' ) 的常数CK,使得对于任意的0<T<T*,有

    u L ~ T ( H δ ) + b ¯ u L ~ T 1 ( H δ + 5 / 2 ) CΚ( u 0 H δ + f L ~ T 1 ( H δ ) + b ¯ u L ~ T 1 ( H δ + ( 5 - χ ) 2 ) )

    由Young不等式,对任意0<T<T*

    u L ~ T ( H δ ) + b ¯ u L ~ T 1 ( H δ + 5 / 2 ) CΚ( u 0 H δ + f L ~ T 1 ( H δ ) + b ¯ T u L T ( L 2 ) )

    根据基本能量估计和ρ的有界性,可知当0<δ< 3 2 0

    u L ~ T * ( H δ ) + b ¯ u L ~ T * 1 ( H δ + 5 / 2 ) <∞ (20)

    由式(20)和命题4,可得

    ϑ L ~ T * ( H ε + 3 / 2 ) <∞ (21)

    结合式(21)的结果,重复上面的推导过程,可知对于任意的0<δ< 3 2 ,式(20)恒成立.

    又因为 ϑ ( t ) H ε + 3 / 2 u ( t ) H δ 关于t连续,可以定义

    lim t T * ϑ(t,·)(T*), lim t T * u(t,·)=u(T*)

    用(ϑ(T*),u(T*))∈H3/2×Hδ作为一个新的初值,应用引理1的结果,可以把解(ϑ,uΠ)延拓到大于T*的区间.

    引理2证明完毕.

    证明:为了证明定理,需要建立几个先验估计. 令(ρ,uΠ)是式(2)的解,则存在一个常数C,对所有t∈[0,T]成立如下先验估计.

    ρ u ( t ) L 2 2 + 0 t Du ( τ ) L 2 2 dτ≤3 ρ 0 L ( u 0 L 2 2 + f L t 1 ( L 2 ) 2 )(22)

    Du ( t ) L 2 2 + 0 t ρ u ( τ ) L 2 2 dτC( u 0 H 5 4 2 + ρ 0 L (1+ ρ 0 L ) f L t 2 ( L 2 ) 2 e C ( inf x R 3 ρ 0 ) 1 - p / 2 ρ 0 L p ( 1 + ρ 0 L p / 2 - 1 ) ( u 0 L 2 p + f L t 1 ( L 2 ) p ) (23)

    式中p∈[3,). 另外,存在一个仅依赖于u0ρ0f的常数 C ̂ ,使得

    0 T u ( t ) H · 5 2 2 dt C ̂ (24)

    下面推导这几个先验估计. 在方程

    ρ(ut+uΔu)+D2u+ΔΠ=ρf (25)

    的两边同乘以u关于x积分可得

    1 2 d dt ρ u ( t ) L 2 2 + Du ( t ) L 2 2 ρ u ( t ) L 2 ρ f L 2 (26)

    进一步可以推出

    ρ u ( t ) L 2 ρ 0 u 0 L 2 + ρ f L t 1 ( L 2 ) ρ 0 L 1 2 ( u 0 L 2 + f L t 1 ( L 2 ) ) (27)

    把式(27)代入到式(26)中,可得

    ρ u ( t ) L 2 2 +2 0 t Du ( τ ) L 2 2 dτ ρ 0 u 0 L 2 2 +2 ρ 0 L ( u 0 L 2 + f L t 1 ( L 2 ) ) f L t 1 ( L 2 ) (28)

    先验估计式(22)得到验证.

    另外,在式(25)的两边同乘以ut关于x积分可得

    1 2 d dt Du ( t ) L 2 2 + ρ u t L 2 2 1 2 ρ u t L 2 2 + ρ 0 L f L 2 2 + ρ 0 L uΔu L 2 2 (29)

    u · Δu L 2 用内插不等式,可得

    u · Δu L 2 u L 2 p p - 2 Δ u L p C u L 2 1 - 3 / p Δ u L 2 5 / p Δ u H · 3 2 1 - 2 / p C u L 2 1 - 3 / p u L 2 1 5 u H · 5 4 4 5 ) 5 p Δ u H · 3 2 1 - 2 / p =C u L 2 1 - 2 / p Du L 2 4 / p D 2 u L 2 1 - 2 / p (30)

    接下来估计 D 2 u L 2 ,在式(25)的两边同乘以D2u关于x积分,并利用条件Δ·u=0,得

    D 2 u L 2 ρ 0 L f L 2 + ρ 0 L ρ u t L 2 + ρ 0 L uΔu L 2 (31)

    把式(31)代入到式(30)中,由Young不等式可得

    D 2 u L 2 C( ρ 0 L f L 2 + ρ 0 L ρ u t L 2 + ρ 0 L p / 2 u L 2 p / 2 - 1 Du L 2 2 ) (32)

    联合式(29)(30)(32),并应用Young不等式得

    d dt Du L 2 2 + ρ u t L 2 2 C( ρ 0 L + ρ 0 L 2 ) f L 2 2 + 1 2 ρ u t L 2 2 +C( ρ 0 L p - 1 + ρ 0 L p / 2 ) u L 2 p - 2 Du L 2 4

    由Gronwall不等式,可得

    Du L 2 2 + 0 t ρ u ( τ ) L 2 2 dτC( D u 0 L 2 2 + ρ 0 L (1+ ρ 0 L ) f L t 2 ( L 2 ) 2 e C ( inf x R 3 ρ 0 ) 1 - p / 2 ( ρ 0 L p - 1 + ρ 0 L p / 2 ) ρ u L t ( L 2 ) p - 2 0 t Du ( τ ) L 2 2 (33)

    结合式(33)和式(22),可以得到先验估计式(23). 由式(32)可以得到先验估计式(24).

    接下来,继续定理的证明. 假设T*<∞,由引理1知:存在唯一的解(ϑ,uΠ)∈ E T 0 . 在空间 L ~ T 0 (Hδ)和 L ~ T 0 1 (Hδ+5/2)之间应用内插公式,可得u L T 0 2 (Hδ+5/4). 那么一定存在T1∈(0,T0)使得u(T1)∈Hδ+5/4H5/4,用u(T1)作为一个新的初值,由之前的先验估计可得 T 1 T * u ( t ) H 5 2 dt<∞. 结合局部估计u L ˙ T 0 1 (Hδ+5/2)⊂ L T 0 1 (H5/2),可得

    0 T * u ( t ) H 5 2 dt<∞(34)

    应用文献[16]的定理3.33,取v=u,g=0,β=1/2,T=T*,则有

    ϑ L ~ T 0 ( H 3 + ε 2 ) C ϑ L ~ T * ( B 2 , ( 6 + 3 ε ) 4 ) C ϑ 0 B 2 , ε + 3 2 C ϑ 0 H 3 2 + ε (35)

    这里常数C依赖于ε u L T * 1 ( H 5 2 ) .

    另外,由式(22)可知,u L T * (L2)∩ L T * 2 ( H · 5 4 ),所以Δu L T * 2 (H1/4),并且

    Δ u L T * 2 ( B , - 5 / 4 ) C Δ u L T * 2 ( H 1 4 ) C (36)

    结合式(35)(36),在引理2中取ε0= 1 2 ε,p=2,则可以把解(ϑ,uΠ)延拓到大于T*的区间. 这与T*是最大值矛盾,因此T*=∞.

    定理证明完毕.

    1) 借助能量方法、Littlewood-Paley仿积分解技巧和Sobolev嵌入定理,研究了一个非均质三维Navier-Stokes方程模型,证明了该问题的整体正则性.

    2) 推广了均值不可压Navier-Stokes方程的正则性理论,并对Navier-Stokes方程整体解的存在唯一性研究提供必要的理论依据.

    The authors have declared that no competing interests exist.
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出版历程
  • 收稿日期:  2016-04-28
  • 网络出版日期:  2022-09-13
  • 刊出日期:  2017-02-01

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